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| 1 | 可低温工作的窄脉冲宽温激光器显示文摘报道了一种可在低温环境下和100℃以上的宽温范围内稳定工作的纳秒级被动调Q的Nd…YAG激光器。谐振腔采用抗失谐的双Porro棱镜组合腔型,以热电制冷器控温的垂直腔面发射激光器侧面抽运Nd…YAG板条晶体,被动调Q晶体为Cr^(4+)…YAG。在抽运峰值功率为1kW,重复频率为1Hz的条件下,测量了激光器在不同温度下的工作情况。结果表明在-75~40℃温度范围内,激光输出平均能量为18.79mJ,标准差为2.29mJ,脉宽约为4ns,近场光斑直径约为5mm,远场发散角小于0.9mrad。激光器体积小、结构紧凑、可靠性高,十分适合宽温范围尤其是低温环境下的空间激光应用。 | 白家荣 刘源 钟朝阳 孟洁 施君杰 王明建 孟俊清 侯霞 陈卫标 | 2019 | 中国激光2019，46，1： | 3 |
| 2 | Nd^(3+):Gd_3Ga_5O_(12)激光晶体的吸收与发光显示文摘测量了用提拉(CZ)法生长的Nd3+:Gd3Ga5O12(Nd:GGG)激光晶体室温时的吸收光谱,其中在806 nm处的吸收系数最大(α=5.12 cm-1),吸收截面为4.03×10-20cm2。用806 nm激发分别得到室温和10 K时的荧光光谱和荧光寿命,其中在1.06μm附近晶体的荧光发射强度最强,2种温度时的峰值发射截面分别为1.7×10-19cm2和1.9×10-19cm2。0.6 at%和1.0 at%2种Nd3+掺杂浓度的晶体,室温时的荧光寿命分别为251μs和240μs,10 K温度时分别为253μs和241μs。与Nd:YAG晶体的荧光寿命、浓度猝灭效应和发射截面进行了比较,对结果进行了分析与讨论。 | 孙敦陆 张庆礼 王召兵 苏静 张霞 邵淑芳 谷长江 王爱华 江海河 殷绍唐 | 2005 | 光电子.激光2005，16，11： | 3 |
| 3 | Nd:YSAG单晶的光谱和激光性能显示文摘用提拉法生长了(1.5 at.%)Nd^(3+):Y_3Sc_2Al_3O_(12)(YSAG)激光晶体,摇摆曲线表明晶体结晶质量优良.测量了该晶体的吸收和发光光谱,表明其适合成熟的808 nm激光二极管(LD)抽运,其~4F_(3/2)→~4I_(11/2)跃迁最强发射波长为1059 nm,发射截面为1.03×10^(-19)cm^2,同时其激光上能级寿命为253μs,表明Nd:YSAG具有和Nd:YAG相近的效率,但其激光上能级寿命比Nd:YAG长约20μs.以LD抽运2 mm×2 mm×6 mm Nd:YSAG激光棒,激光阈值为0.85 W,最高输出功率为1.1 W,激光斜效率为21.1%,光-光转化效率为18.3%.综合表明Nd:YSAG单晶作为激光性能优良的全固态激光材料,更适合全固态调Q激光输出. | 鲁万成 张庆礼 罗建乔 丁守军 窦仁勤 彭方 张会丽 王小飞 孙贵花 孙敦陆 | 2017 | 物理学报2017，66，15： | 1 |
| 4 | 温度对Cr^(4+):YAG被动调Q激光器坪区影响显示文摘根据激光介质Nd:YAG的发射截面随温度的变化规律,采用被动调Q速率方程进行计算,讨论了激光介质随温度上升单脉冲坪区和坪区重叠空间的改变。结果表明:在-40℃到+60℃温度内,随激光介质的温度升高,单脉冲坪区逐渐增大,单脉冲坪区重叠空间成逐渐减少趋势,但理论上有足够的坪区重叠空间。 | 尹升茂 吴颖 孙年春 | 2010 | 光学与光电技术2010，8，1： | 1 |
| 5 | 超大功率固态激光器的介质温度场分析显示文摘利用有限元分析的方法,对在二极管抽运的超大功率(10~100kW或更高)Nd^3+:CGG板状激光器的热稳态(CW)和热容量(Heat Capacity)两种工作模式中的激光晶体的温度场分布,及其随工作时间变化情况进行了模拟分析,为热透镜效应提供了详尽的基础数据.研究表明,在热稳态模式下,加大冷却气体的流速可以改善晶体温度分布,减小热透镜效应,但改善程度有限;在热容量模式下,激光的发射和冷却过程在时间上分离,减小晶体应力和光学畸变,改善了输出激光质量.尺寸为10cm×10cm×2cm单片晶体在26.6、38.6、53.2和66.5kW的抽运下,晶体最高温度分别为70.6、93.6、121.0和146.8℃,准连续工作时间分别为7.8、8.5、9.0和12.4S,该结果与实验测量相符合.由此得到:在热容量模式中,单片厚度为2cm的Nd^3+:CGG输出功率面密度的极限为170-200W/cm^2. | 潘建彬 吴兴坤 | 2008 | 浙江大学学报(工学版)2008，42，6： | 1 |
| 6 | 氙灯泵浦电光调Q固体激光器输出脉冲包络特征的分析显示文摘使用氙灯侧面泵浦电光调Q Nd:YAG激光器进行实验,输出激光的脉冲宽度为17ns,同时发现在激光脉冲时间包络下沿存在'子脉冲'与拖尾现象.首先,针对这个实验现象,排除了阻抗失配因素.其次,在速率方程组中,通过改变自发辐射中振荡模式的光子数与总自发辐射的光子数的比例系数,分析了腔内光子数密度的变化过程,得到理论激光脉冲宽度为13 ns.通过理论脉冲时间包络与实验脉冲时间包络的比较,发现两者能较好地吻合,从而解释了激光脉冲包络下沿产生的'子脉冲'与拖尾现象.最后,通过速率方程数值模拟对其他增益介质(Nd:GdVO_4,Nd:GYSGG,Nd:YLF和Nd:YVO_4)进行了分析,也得到了脉冲时间包络下沿的'子脉冲'与拖尾现象. | 张以辉 董全力 | 2019 | 鲁东大学学报(自然科学版)2019，35，2： | 0 |
| 7 | 双横模输出微片谐振腔双频频差调谐特性研究显示文摘双偏振激光谐振腔能够产生两个垂直偏振的横模模式,分别为基横模(TEM 00)和具有轨道角动量的涡旋光束(LG 01),二者在光频率上具有频差。为了研究两个横模的频率差调谐特性,采用温度与电压相结合的调谐技术方法,实现拍频信号在不同频率范围的连续调谐。理论计算分析了两模式频差分别与温度和电压的对应关系,实验实现了频差的大范围可调谐性,并对频差的调谐精度进行了测量分析。结果表明,频差与温度和电压之间都呈现出良好的线性关系,并得到对温度和电压的调谐斜率分别为3.14GHz/K和1.76MHz/V。该研究能够更好地分析双偏振谐振腔直接产生涡旋光束现象,并在激光通信和激光雷达探测等技术领域具有应用价值。 | 贵崑 张子龙 赵长明 张海洋 田顺 | 2020 | 激光技术2020，44，1： | 0 |
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