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| 1 | 岩石中波传播速度频散与衰减显示文摘速度频散与衰减是地震岩石物理领域一个前沿性问题,它不仅是开展频率域储层及流体预测的关键理论基础,同时也是解决不同地球物理测量方法(地面地震、VSP、测井、超声波岩心观测等)之间数据匹配困难的重要手段。笔者在阐述速度频散和衰减现象基本特征的基础上,详细回顾了Biot模型、喷射流模型、BISQ模型、双孔模型、裂缝-孔隙微结构模型和斑块饱和模型等6种主要速度频散与衰减理论模型的研究进程、原理和限制性,利用示意图直观地描述了这些模型的机制,并给出了它们各自的高低频极限、特征频率和适用条件。同时系统回顾并分析了国内外半个多世纪来速度频散与衰减实验测量技术的发展进程和应用现状,并在实验测量数据的基础上给出了自己对地球物理测量手段、岩石物理模型与频率相关性方面的思考和认识,即有必要将单频带的岩石物理模型拓展到全频带,并基于此将不同频带地球物理手段的测量数据联系起来,实现在同一尺度下的综合应用。 | 王海洋 孙赞东 Mark CHAPMAN | 2012 | 石油学报2012，33，2： | 19 |
| 2 | 圆柱形共振腔体内岩石小样品引起的共振声谱偏移的实验研究显示文摘在以前理论的研究基础上,建立了压电陶瓷管共振声谱实验测量系统,考察了共振腔体几何尺寸、环境温度对共振声谱的影响,并对圆管中存在几何尺寸和声学特性不同的圆柱形小岩样引起的腔体的共振声谱偏移特性进行了实验测量.结果表明,在常压下,随着温度的升高,腔体共振频率逐渐降低,共振幅度逐渐增大;在一定温度和压力下,当腔体内存在气泡时,其共振频率和共振幅度都大幅降低.共振腔的共振声谱受样品的孔隙性及其在腔体中的位置的影响较大.在腔体中部,共振频率达到最大值,但对孔隙样品,相对于声学参数相同的致密样品而言,共振腔的共振频率存在偏小的趋势.当样品位置由腔体顶部沿轴线变化到腔体中部时,致密样品的共振幅度是逐渐增大的,但孔隙度较大的样品的共振幅度是逐渐减小的,而对孔隙度较小的岩样,其共振幅度出现先增大后再减小的变化趋势.另外,通过实验和理论对比,发现样品的声学参数、几何尺寸以及腔体的几何尺寸对共振频率测量结果的影响规律符合理论模拟结果.上述结果给利用共振声谱法研究小岩样的低频声学特性提供了实验依据. | 陈德华 王秀明 丛健生 徐德龙 宋延杰 马水龙 | 2007 | 中国科学(G辑)2007，37，5： | 4 |
| 3 | 共振声谱法测量液体声速实验显示文摘液体声速是液体声学的重要参数之一 ,获得液体声速常用的方法是脉冲反射法 ,文章提出一种新的测量方法 ,即共振声谱法。根据共振声谱学原理 ,利用所建立的共振声谱测量系统 ,测量得到液体 (变压器油 )的声速和声阻抗 ;并与脉冲反射法所得到的测量结果进行分析对比 ,两种方法的测量结果基本吻合。实验结果表明 :共振声谱法可以用于液体的声速测量。 | 马水龙 余钦范 | 2004 | 石油仪器2004，18，1： | 3 |
| 4 | 一种利用共振声谱法检测气液两相介质中气体含量的新方法显示文摘根据共振声谱原理,建立了气液两相介质中圆柱共振腔共振声谱的实验测量系统,研究了共振腔体中不同含量的气体对共振声谱的幅度和共振频率的影响.实验结果表明:共振幅度和共振频率随着气体流量的增加都呈指数衰减变化趋势,但共振幅度比共振频率的衰减速度快,都可反映气体流量的变化.另外,在理论上,推导了均匀流体模型气液两相介质中的圆柱共振腔的共振频率计算公式,并模拟计算了共振频率和气体含量的变化规律曲线.理论研究结果表明,随着持气率的增加,共振频率减小;当持气率较小时,共振频率衰减较快.这一结论已经被本文实验测量结果所验证.理论和实验研究表明,利用共振声谱法可以检测气液混相介质中气体含量,它为发展生产井中气液两相流分相含量检测方法提供一种可能的途径. | 丛健生 王秀明 陈德华 徐德龙 车承轩 马水龙 | 2008 | 地球物理学报2008，51，1： | 2 |
| 5 | Experimental studies on the effects of porosity on acoustic resonance spectroscopy for synthetic porous rock samples in a cylindrical resonant cavity显示文摘Based on our previous work on acoustic resonance spectroscopy (ARS) measurement, the ARSs in low frequency modes were measured for 10 synthetic oil-saturated rock samples with the porosities rang-ing from 22% to 30%, and the effects of porosity on ARS of the synthetic porous rock samples in a cylindrical resonant cavity were studied. The experimental results show that as the location of a syn-thetic rock sample changes from the top to the middle of the resonant cavity, the resonance frequency (RF) will gradually increase and the corresponding resonance amplitude (RA) will decrease. In the middle of the cavity, the RF reaches its maximum, while the RA reaches its minimum. When the syn-thetic rock porosity increases, the RF will decrease and the RA will decrease. Furthermore, the RF of a synthetic rock sample was numerically calculated with an average volume model in the resonant cavity. Our numerical results show that as the location of the sample changes from the top to the middle of the cavity, the RF gradually increases and the RF reaches its maximum value in the middle of the cavity. However, the RF decreases as the porosity of the sample increases in the middle of the cavity. The porosity effects on the ARS described above were confirmed by our experimental result as well as the theoretical analyses, which is important for porosity and fracture characterizations in a rock sample using the ARS in a low frequency mode. | CONG JianSheng WANG XiuMing XU DeLong CHEN DeHua CHE ChengXua | 2008 | Chinese Science Bulletin2008，53，7： | 2 |
| 6 | 低频液体声学参数的实验测量显示文摘低频(2 kHz)液体(如泥浆、聚合物溶液等)的声学参数对于油气井的精确解释具有重要意义.根据共振声谱学原理,给出最低阶模式液体声速表达式,建立了低频液体声学参数实验测量系统,测量得到了变压器油的声速、声阻抗及其品质因子.利用脉冲反射法测量得到了高频(1 MHz)时变压器油的声速、声阻抗率.结果表明:低频法测量得到的声速和声阻抗率略小于脉冲反射法的测量结果.共振声谱法适用于低频液体的声参数测量. | 丛健生 刘力 谭宁 车承轩 | 2005 | 大庆石油学院学报2005，29，6： | 0 |
| 7 | 圆柱形共振腔中存在人工孔隙岩样的共振声谱实验测量显示文摘在以前共振声谱实验工作基础上,对10块中高孔隙度(22%-30%)的饱和人工岩样分别在圆柱形共振腔体形成的低阶模式共振声谱进行了实验测量,并研究了岩心孔隙度对共振声谱的影响.实验结果表明,岩样位置由谐振腔顶部变化到中部,共振频率逐渐增大,共振幅度逐渐降低.在谐振腔中部,共振频率增至到最大而共振幅度减至最小;随着孔隙度增加,共振频率降低,共振幅度减小,衰减增大.另外,利用体积平均模型,对圆柱形谐振腔中具有岩石样品的共振频率进行了理论分析和数值模拟,理论结果表明,随着岩样位置由谐振腔的顶部变化到中部,共振频率逐渐增大且在中部时最大;岩样孔隙对共振频率有影响,在谐振腔中部共振频率随着孔隙度的增大而减少.以上结论已被理论和实验结果所证实.为利用低阶模式共振声谱法检测岩石样品的孔隙和裂缝特征提供了理论和实验依据. | 丛健生 王秀明 徐德龙 陈德华 车承轩 | 2007 | 科学通报2007，52，21： | 0 |
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