|
|
|
题名
|
作者
|
年代
|
出处
|
被引量
|
| 1 | 抛物量子点中强耦合磁极化子的性质显示文摘采用Pekar类型的变分方法研究了抛物量子点中强耦合磁极化子的基态和激发态的性质。计算了基态和激发态磁极化子的束缚能以及磁极化子的共振频率。讨论了这些量对回旋频率和有效限制强度的依赖关系 ,以及磁极化子光学声子平均数的性质 ,结果表明 :由于Zeeman劈裂 ,抛物量子点中磁极化子的回旋共振频率劈裂为两支。基态和激发态磁极化子的束缚能以及磁极化子的共振频率都随回旋频率的增加而增大 。 | 陈时华 肖景林 | 2004 | 发光学报2004，25，4： | 5 |
| 2 | 声子色散对量子点中弱耦合磁极化子性质的影响(英文)显示文摘利用线性组合算符和幺正变换的方法,研究声子色散对磁场中抛物量子点弱耦合磁极化子性质的影响.计及LO声子色散,在抛物近似下导出了基态能量与量子点有效受限长度、声子色散系数、磁场强度以及耦合强度之间的关系.我们可以得到在弱耦合情况下抛物量子点中磁极化子的基态能量E0随量子点有效受限长度l0、电子声子耦合常数α和声子色散系数γ的增大而减小,随磁场回旋频率ωc增大而增大.自陷能Eotr随声子色散系数γ增大而增大. | 冀文慧 赵翠兰 | 2007 | 原子与分子物理学报2007，24，5： | 5 |
| 3 | 非对称抛物限制势量子点中强耦合束缚磁极化子的性质显示文摘采用Pekar类型的变分方法研究了非对称抛物限制势作用下的量子点中强耦合束缚磁极化子的性质.导出了束缚磁极化子的基态束缚能、光学声子平均数.通过数值计算表明,量子点中强耦合束缚磁极化子的基态束缚能和光学声子平均数均随量子点的横向受限强度、纵向受限强度的增加而增大,随回旋频率的增加而增大.基态束缚能随库仑束缚势的增加而增大. | 陈时华 肖景林 | 2006 | Journal of Semiconductors2006，27，11： | 5 |
| 4 | 柱形量子点中弱耦合磁极化子的性质显示文摘应用线性组合算符方法和幺正变换方法 ,研究在抛物势作用下的柱形量子点中磁极化子的性质。对ZnS量子点的数值计算表明 ,量子点中磁极化子的基态能量随特征频率、回旋共振频率的增大而增加 ,这是由于特征频率增加时振动能量、回旋共振频率增加时外磁场中的附加能量增加所致。当特征频率 (或回旋共振频率 )增加到某一值时 ,磁极化子能量由负变为正。基态能量随柱高的减小而增加 ,且柱高越小 ,增加越快 ;当柱高减小到某一值时 ,磁极化子能量也由负变为正。总之 ,柱形量子点中的磁极化子 ,其基态能量与量子点的尺度、外磁场。 | 赵翠兰 丁朝华 肖景林 | 2004 | 发光学报2004，25，3： | 3 |
| 5 | 磁场对抛物量子点中极化子内部激发态的影响显示文摘采用线性组合算符和幺正变换方法研究了外场对抛物量子点中极化子的激发态性质的影响,导出了强、弱耦合情况下极化子的第一内部激发态能量E1、激发能量ΔE、共振频率ω与量子点的有效受限长度l0、电子-声子耦合强度α以及外场B的关系。数值计算结果表明,不论强、弱耦合,磁场中量子点内极化子的λ、E1、ΔE和ω都随l0的减小而增大,而且都随回旋频率ωc(磁场B)的增大而增加。另外,在弱耦合情形下,λ、ΔE和ω均与α无关,而E1随α的增大而减小。相反,在强耦合情形下,λ、E、ΔE和ω均随α的增大而增加。 | 乌云其木格 杨洪涛 额尔敦朝鲁 | 2007 | 固体电子学研究与进展2007，27，3： | 2 |
| 6 | 声子色散和磁场对极化子基态的影响显示文摘采用线性组合算符和幺正变换的方法,得出极化子基态能量与色散系数、耦合强度以及磁场强度之间的关系.数值计算表明:对弱耦合极化子,振动频率λ随磁场强度的增大而单调增大;基态能量E0随磁场强度增大而增大、随耦合系数α增大而单调下降、随色散系数γ增大而减小.对强耦合极化子,基态能量E0随磁场强度增大而增大、随耦合系数α增大而单调下降、与声子色散无关. | 冀文慧 赵翠兰 | 2006 | 内蒙古民族大学学报(自然科学版)2006，21，3： | 0 |
| 7 | 柱型量子点中强耦合磁极化子的性质显示文摘采用Pekar类型的变分方法研究在抛物势作用下的柱形量子点中强耦合磁极化子的性质.计算了磁极化子的基态能量.数值计算结果表明,量子点中磁极化子的基态能量随特征频率、回旋频率的增加而增大. | 陈时华 肖景林 | 2005 | 内蒙古民族大学学报(自然科学版)2005，20，5： | 0 |
您所在的机构暂未开通此部分的功能，请联系管理员